Постановка задачи. Выше были представлены математические условия возникновения индукций с участием неэлектромагнитных полей с электрической составляющей, но не рассматривались вопросы существования неэлектромагнитных полей с магнитной составляющей и их отличительных свойств. Поэтому рассмотрим примеры экспериментального наблюдения неэлектромагнитных полей с магнитной составляющей благодаря свойствам, отличающим их от электромагнитного поля Е-Н [13].

Теоретическая необходимость во введении неэлектромагнитных полей состоит в необходимости выполнения закона сохранения энергии для переменного магнитного поля при отсутствии электрической составляющей. Для их описания необходимо предложить новые системы уравнений. Системы уравнений (61)-(68) записаны аналогично системам уравнений (8)-(15), но относительно магнитного поля с помощью подстановки E→-Н.   Система (61) – система уравнений  Максвелла. Системы уравнений (61)-(68) записаны с фиктивными пространственными плотностями магнитных токов и зарядов.

(61):

    \[ \left\{ {\begin{array}{l}  rot\overline K +\overline J_{H} +g_{H0} \frac{\partial \overline H  }{\partial t}=0, \\   rot\overline H +\overline J_{K} +g_{K0} \frac{\partial \overline K  }{\partial t}=0, \\   div\overline H -\frac{1}{g_{H0} }\rho_{H} =0, \\   div\overline K -\frac{1}{g_{K0} }\rho_{K} =0. \\   \end{array}} \right. \]

(62):

    \[ \left\{ {\begin{array}{l}  dis\overline L -\overline J_{H} +g_{H0} \frac{\partial \overline H  }{\partial t}=0, \\   dis\overline H -\overline J_{L} +g_{L0} \frac{\partial \overline L  }{\partial t}=0, \\   div\overline L -\frac{1}{g_{L0} }\rho_{L} =0, \\   div\overline H -\frac{1}{g_{H0} }\rho_{H} =0. \\   \end{array}} \right. \]

(63):

    \[ \left\{ {\begin{array}{l}  dis\overline M -\overline J_{H} +g_{H0} \frac{\partial \overline H  }{\partial t}=0, \\   dis\overline H +\overline J_{M} -g_{M0} \frac{\partial \overline M  }{\partial t}=0, \\   div\overline M -\frac{1}{g_{M0} }\rho_{M} =0, \\   div\overline H -\frac{1}{g_{H0} }\rho_{H} =0. \\   \end{array}} \right. \]

(64):

    \[ \left\{ {\begin{array}{l}  rot\overline E +\overline J_{H} +g_{H0} \frac{\partial \overline H  }{\partial t}=0, \\   rot\overline H -\overline J_{E} -g_{E0} \frac{\partial \overline E  }{\partial t}=0, \\   div\overline H -\frac{1}{g_{H0} }\rho_{H} =0, \\   div\overline E -\frac{1}{g_{E0} }\rho_{E} =0. \\   \end{array}} \right. \]

(65):

    \[ \left\{ {\begin{array}{l}  g_{H0} \frac{\partial H_{I} }{\partial t}+J_{HI} =\frac{\partial U_{I}  }{\partial x_{I} }, \\   \frac{\partial H_{I} }{\partial t}=g_{U0} \frac{\partial U_{I} }{\partial  t}+J_{UI} , \\   \frac{\partial H_{I} }{\partial x_{J} }\equiv 0, \\   \frac{\partial U_{I} }{\partial x_{J} }\equiv 0. \\   \end{array}} \right. \]

(66):

    \[ \left\{ {\begin{array}{l}  g_{H0} \frac{\partial H_{I} }{\partial t}+J_{HI} =\frac{\partial V_{I}  }{\partial x_{I} }, \\   \frac{\partial H_{I} }{\partial x_{I} }=-g_{V0} \frac{\partial V_{I}  }{\partial t}-J_{VI} , \\   \frac{\partial H_{I} }{\partial x_{J} }\equiv 0, \\   \frac{\partial R_{I} }{\partial x_{J} }\equiv 0. \\   \end{array}} \right. \]

(67):

    \[ \left\{ {\begin{array}{l}  g_{H0} \frac{\partial H_{I} }{\partial t}-J_{HI} =\frac{\partial W_{I}  }{\partial x_{I} }, \\   \frac{\partial H_{I} }{\partial x_{I} }=g_{W0} \frac{\partial W_{I}  }{\partial t}-J_{WI} , \\   \frac{\partial H_{I} }{\partial x_{J} }\equiv 0, \\   \frac{\partial W_{I} }{\partial x_{J} }\equiv 0. \\   \end{array}} \right. \]

(68):

    \[ \left\{ {\begin{array}{l}  g_{H0} \frac{\partial H_{I} }{\partial t}-J_{HI} =\frac{\partial P_{I}  }{\partial x_{I} }, \\   \frac{\partial H_{I} }{\partial x_{I} }=-g_{P0} \frac{\partial P_{I}  }{\partial t}+J_{PI} , \\   \frac{\partial H_{I} }{\partial x_{J} }\equiv 0, \\   \frac{\partial P_{I} }{\partial x_{J} }\equiv 0. \\   \end{array}} \right. \]

В системах уравнений (61)-(68):

    \[ \overline E ,\overline {H,} \overline {K,} \overline {L,} \overline M  ,\overline U ,\overline {V,} \overline {W,} \mbox{\, \, и\, }\overline P  \]

-соответственно, вектора напряженностей электрического, магнитного и соответствующих вновь введенных полей; J— вектор пространственной плотности тока соответствующего поля; g0 – проницаемость среды для соответствующего поля, ρ – пространственная плотность заряда соответствующего поля,

disН=dНI/dxJ+dНJ/dxI

– оператор, определяемый как сумма соответствующих несимметрических пространственных производных соответствующего поля, входящих как разность в оператор rot, t — временная координата, I и  J – номера пространственных координат.