Рассмотрим следующий пример. В качестве поля первичного индуктора выбираем поле D системы уравнений (2). Выпишем пример решения (2) в цилиндрической системе координат [5]:

    \[ \left\{ {\begin{array}{l}  E_{\alpha } =E_{\alpha 0} {A}'(r)\cos (n\alpha )\cos (\omega t), \\   E_{r} =E_{r0} {A}'(r)\sin (n\alpha )\cos (\omega t), \\   D_{Z} =D_{Z0} {A}'(r)\cos (n\alpha )\sin (\omega t), \\   J_{Er} =\varepsilon_{E} \omega E_{r0} {A}'(r)\sin (n\alpha )\sin (\omega  t), \\   J_{E\alpha } =\varepsilon_{E} \omega E_{\alpha 0} {A}'(r)\cos (n\alpha  )\sin (\omega t), \\   {A}'(r)=\sum\limits_{m=-\infty }^\infty {{A}'_{m} r^{m}} , \\   \end{array}} \right.{\begin{array}{*{20}c}  \hfill & \hfill & {(16)} \hfill \\ \end{array} } \]

Здесь: Am,n, ω– действительные параметры решения, r,α,tпеременные цилиндрической системы координат, mномер члена разложения степенного ряда.

Выбираем следующее расслоение решения (16) [5]  при n=2 – (рис.1):

СТР. ЭЛ-ДИН. РИС 1

Рис. 1. Векторное поле электрической составляющей E и тока J решения (16). Составляющая поля D перпендикулярна плоскости рисунка.

На рисунке 1 представлено расслоение решения (16). Силовые линии электрического поля E и электрического тока J совпадают, но сдвинуты по фазе. Первичный индуктор получим выкладыванием обмоток провода с током вдоль силовых линий расслоения (рис.1). Составляющая поля D будет перпендикулярна плоскости рисунка.

В качестве вторичной системы уравнений выбираем систему уравнений Максвелла. В качестве расслоения ее решения выбираем замкнутую окружность и вдоль нее выкладываем экземпляры первичного индуктора, так, чтобы генерируемое им поле D располагалось по касательной к этой окружности. Тогда плоскости первичных индукторов будут располагаться вдоль радиусов окружности вторичного индуктора  (рис.2).

Рис. 2. Схема вторичного индуктора. Поле D образует замкнутый контур, поле D/(D штрих) индуцируется. Показана одна обмотка из всех, выложенных поперек пунктирной окружности

Таким образом, получим замкнутый контур поля D. Замкнутый круговой контур является расслоением решения системы уравнений Максвелла (4), и не является расслоением системы уравнений (2).  Следовательно, у поля D появиться, (предположительно), индукционная пара, аналогичная электромагнитной паре, поле D/(D штрих). Существование поля D штрих может быть установлено проверкой тех физических свойств, которые проявляются предложенным индуктором.

Рассмотрим следующий пример. В качестве первичного индуктора выбираем плоско — параллельный конденсатор как индуктор поля EQ,R (8,10) [4]. Расслоение вторичного индуктора выбираем вдоль соосной окружности решения (16), (рис.1). Силовые линии электрического поля вдоль окружности показаны на рисунке 3 при n=2.

 

СТР. ЭЛ-ДИН. РИС 3

Рис. 3. Схема силовых линий вдоль расслоения – окружности решения (16) системы уравнений (8,10).

Такая пространственная структура присутствует между обкладками квадру-польного конденсатора [6]. В общем случае получаем поли — польный конденсатор. Собирем так на одной оси два таких конденсаторних пакета с питаним их обкладок в шахматном порядке – (рис.4). Построенная так решетка, предположительно, будет участвовать в индукции, описываемой системой уравнений (2) между полем Q,R и полем (Q,R)–штрих. Такая поперечная цилиндрическая волна, построенная  на продольных волях, способна, предположительно, свободо распространяться вдоль оси и образует отдельный спектр, не принимаемый электромагнитной антенной. В отличие от электромагнитного случая, у такой волны не линейнй, а 3D спектр. Перечислим его параметры. 1. Шаг антенной решетки вдоль оси, 2. Число 2n обкладок на окружности. 3. Частотно-временные параметры напряжения питания.

СТР. ЭЛ-ДИН. РИС 4

Рис. 4. Схема антенной решетки цилиндрической поперечной волны на продольных волнах. Показана часть обкладок для упрощения рисунка. Обкладки выкладываются поперек пунктирных линий.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

Обоснована возможность существования и генерации полей неэлектромагнитной природы 3 и более высоких уровней сложности. Критерием их существования будут их свойства, не сводимые к свойствам суммы полей предыдущих уровней. В этом направлении можно ожидать появления каналов связи с новыми физическими полевыми носителями информации, что позволит существенно расширить их пропускную способность.

 

 

Литература:

  1. Никольский Н.Н. Электродинамика и распространение радиоволн. – М.: Наука. 1978. – 543 с.
  2. Кравчик Ю.С. Праці УНДІРТ.- 2002.-№1(29) -С. 52-57 Метод введения неэлектромагнитных полей в электромагнитную теорию Максвелла.
  3. Кравчик Ю.С. Праці УНДІРТ. – 2002.-№3(31).-С. 76-79. Неполнота метасистемы, включающей систему уравнений Максвелла, и ее расширение.
  4. Кравчик Ю.С. Праці УНДІРТ. — 2003. — № 2 (34)-3 (35). — С. 9- 10. Экспериментальное наблюдение продольной индукции с участием неэлектромагнитного поля.
  5. Кравчик Ю.С. Materiałymiędzynarodowejkonferencji “Dynamikanaukowychbadan – 2007”. 8. Tech. nauki. (Przemysl. Nauka I studia, 2007) С. 49-55. Перспективныетоковыеантеннынеэлектромагнитныхполей.
  6. Физический энциклопедический словарь. – М.: Советская энциклопедия. Главный редактор А.М. Прохоров. 1983.

© Кравчик Ю.С.